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《光子晶體光纖模式的簡并特性研究》由會員上傳分享,免費在線閱讀,更多相關(guān)內(nèi)容在學(xué)術(shù)論文-天天文庫。
1、第0’卷第(期"$$%年(月物理學(xué)報S:7,0’,R:,(,T9<>,"$$%!$$$3’"I$J"$$%J0(’$()J!-0(3$(L*ML)NOPQ*LPQRQ*L!"$$%*A6<,)A@F,P:B,!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!光子晶體光纖模式的簡并特性研究!)")#!)!)!)任國斌王智婁淑琴簡水生!()北京交通大學(xué)光波技術(shù)研究所,北京!$$$%%)"()河北大學(xué)物理科學(xué)與技術(shù)學(xué)院,保定$&!$$")("$$’年(月(日收
2、到;"$$’年!$月’!日收到修改稿)應(yīng)用光子晶體光纖()*+)的全矢量模型,根據(jù)對稱性分析,按照最小波導(dǎo)扇面及相應(yīng)的邊界條件,將)*+中的模式進行了分類,并將)*+中的模式類比階躍光纖來命名,分析表明,)*+中的模式或者為非簡并的,此時能夠反映波導(dǎo)結(jié)構(gòu)對稱性;或者為簡并對,必須二者組合才反映波導(dǎo)結(jié)構(gòu)的對稱性,當(dāng)簡并對中的兩個模式都具有與)*+波導(dǎo)結(jié)構(gòu)相同的對稱性時,簡并將被擊破而形成兩個非簡并模,關(guān)鍵詞:光子晶體光纖,模式,簡并!"##:%"-$.,%"&$/,%""01[!’]階模的報道,因此研究)*+中的模式特征,如模!C
3、引言式的分類,簡并等特性具有重要的意義,本文應(yīng)用[!%])*+的全矢量模型,由波導(dǎo)中模式的對稱性分析光子晶體光纖(DA:E:<6BB=@FE57G6;>=,)*+)又稱出發(fā),按照最小波導(dǎo)扇面上相應(yīng)的邊界條件,將)*+為微結(jié)構(gòu)光纖(46B=:FE=9BE9=>HG6;>=)或多孔光纖中的模式分為簡并與非簡并的模式類型,并將)*+[!]中的模式按照階躍光纖中的矢量模式命名,(A:7>@G6;>=),自!II(年)*+問世以來,由于其獨特的光學(xué)性質(zhì)而備受關(guān)注,目前)*+已廣泛應(yīng)用于光通信與光電子學(xué)的前沿研究,一些基于)*+的無源、有源
4、器件業(yè)已出現(xiàn),如基于)*+的偏振控制器,傳感器,光纖光柵,結(jié)構(gòu)型可調(diào)諧濾波器,高功率光子晶體光纖激光器,包層抽運大有效面積光纖激光["—0]器等,目前,光子晶體光纖的制造工藝發(fā)展非常迅速,[(])*+的損耗已經(jīng)降到了$C’&H1JK4,已接近實用圖!)*+橫截面示意圖化,隨著)*+制造技術(shù)的發(fā)展,對)*+傳輸特性的[&—!!]研究也逐步深入,現(xiàn)有的理論方法及模型有等效折射率模型,平面波法,有限元法,本地正交函數(shù)"C)*+的全矢量模型法,以及最近的束傳播法(;>54D=:D585E6:<4>EA:H)和多極法(497E6D:7>4
5、>EA:H),在標(biāo)量近似下,)*+中的以最為常見的三角格子)*+為例,圖!為空氣偏振特性被忽略,當(dāng)研究)*+中的高階?;蚱裉乜壮嗜墙Y(jié)構(gòu)排列的全內(nèi)反射光子晶體光纖的橫截性時,就需要考慮波動方程中的矢量項,面示意圖,圖中)*+的中心區(qū)域的空氣孔被石英基當(dāng)空氣孔的填充因子足夠大時,)*+在可見或質(zhì)材料代替而形成的導(dǎo)模區(qū)域(即)*+的纖芯),通近紅外波段為多模傳輸,這將會導(dǎo)致模間相位匹配常用孔距!和孔徑孔距比!J!來表征)*+的結(jié)構(gòu),[!"]非線性過程,此外已有)*+中產(chǎn)生紫外波段的高假設(shè))*+(圖!)沿縱向(傳播方向)均勻,其模式
6、#234567:89:;6<=>@5A::,B:4,B<=期任國斌等:光子晶體光纖模式的簡并特性研究&C)@(&)(*)(8)(9)電場可以寫成其中交疊積分.,.,.,.可以寫成解析形式(($!$%"%)!(!",#,$)!["(%!",#)""($!",#)]#!,這是提高計算速度的關(guān)鍵因素之一,也是正交函數(shù)(&)法的主要優(yōu)點(由于表達式非常復(fù)雜,這里就不再其中!!為!階模式的傳播常數(shù),"(%",#)!&""’"詳細寫出(本征值問題(9)可通過數(shù)值方法求解(#’,"($",#)分別是電場的橫向分量與縱向分量(對應(yīng)不同的
7、傳播常數(shù)!!,即為不同的模式,序號!就將模式電場的表達式(&)代入矢量波動方程,可得到是:;<中的模式序號(這樣就求得了各階模式的傳橫向模式電場&(",#),&(",#)的耦合波動方播常數(shù)和相應(yīng)的模場分布("#[&)]程!**8?對稱性分析(***(*)"",-(",-(,+%!!"’&"!%(&"")"""""#!**根據(jù)群論,波導(dǎo)結(jié)構(gòu)的對稱性決定了其中傳播(***(*)"",-(",-(+%!!"’!%(&"")("#"""#模式的許多重要特征[&@],如模式類別,簡并,及模式(*)電磁場的方位角對稱性(根據(jù)模式
8、電磁場的方位角為了解方程(*),將電場用.#/01+#23456614-函對稱性,可以確定一個相應(yīng)的最小波導(dǎo)扇面,結(jié)合適數(shù)展開,即當(dāng)?shù)倪吔鐥l件,通過計算這個最小波導(dǎo)扇面中的電)%&"磁場分布,利用對稱性即可得到整個波導(dǎo)橫截面的&("",#)!!#*$+(*")$