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《有限元法講義》由會員上傳分享,免費(fèi)在線閱讀,更多相關(guān)內(nèi)容在學(xué)術(shù)論文-天天文庫。
1、有限單元法圖3-1簡單的梁和桁架結(jié)構(gòu)現(xiàn)考慮對圖3-1中結(jié)構(gòu)的分析。在位移分析法中我們是把該結(jié)構(gòu)看成是兩個(gè)梁單元、一個(gè)桁架單元和一個(gè)彈簧單元的分割體,第一步是計(jì)算對應(yīng)于結(jié)構(gòu)總體自由度的單元?jiǎng)偠染仃?。在這種情況下,對于梁單元、彈簧單元和桁架單元,我們分別有;;;;28整個(gè)分割體的剛度矩陣可以由各個(gè)單元?jiǎng)偠染仃囃ㄟ^直接剛度法有效地求得。在這個(gè)過程中,結(jié)構(gòu)剛度矩陣K是通過各單元?jiǎng)偠染仃囍苯酉嗉佣愕?,即而系統(tǒng)的平衡方程為式中是系統(tǒng)的總體位移向量,R是作用在結(jié)構(gòu)總體位移方向上的外力向量:,在求解結(jié)構(gòu)的位移之前,我們需要利用邊界條件和。這
2、意味著我們可以只考慮含有五個(gè)未知位移的五個(gè)方程,即,式中是從K中刪去第一和第七行以及第一和第七列后得到的,而,上面的討論說明了有限元法的一些重要特點(diǎn).基本的處理過程是先把整個(gè)結(jié)構(gòu)看成為各個(gè)結(jié)構(gòu)單元的分割體,計(jì)算對應(yīng)于結(jié)構(gòu)分割體總體自由度的各單元?jiǎng)偠染仃?,然后通過將各單元?jiǎng)偠染仃嚡B加的方法形成結(jié)構(gòu)剛度矩陣,求解單元分割體的平衡方程組就得到單元的位移,然后利用它們來計(jì)算單元的應(yīng)力。雖然原來并不認(rèn)為用位移法分析梁和衍架單元的分割體就是有限元分析,但以后我們將會看到,實(shí)際上我們可以把桁架和梁單元看作兩種特殊的有限元。在這個(gè)定義上,上述
3、的分析就是梁和衍架結(jié)構(gòu)的有限元分析。而用另一種方法,我們可不通過求解平衡微分方程,而是用虛功原理計(jì)算其剛度系數(shù)。導(dǎo)出表示彈性體平衡的相應(yīng)方程的一個(gè)等效方法是利用虛位移原理,這個(gè)原理表示物體處于平衡的要求是:對于強(qiáng)加在該物體上的任意相容的微小的虛位移,總的內(nèi)虛功應(yīng)等于總的外虛功,即(3.1)式中,,(3.2)是作用在彈性體上的體力、表面力和集中力。從未受荷載時(shí)的位置開始的彈性體的位移以表示,其中(3.3)28相應(yīng)于的應(yīng)變?yōu)椋?.4)相應(yīng)的應(yīng)力為(3.5)和表示虛應(yīng)變和虛位移。分析的基本步驟和上述桁架和梁結(jié)構(gòu)的分析步驟一樣。圖3-
4、2有限元平面分析該問題的求解可按下列的步驟進(jìn)行:(1)假設(shè)每一單元節(jié)點(diǎn)i的兩個(gè)未知位移為和,而和用簡單多項(xiàng)式函數(shù)來表示,其中的末知參數(shù)是單元節(jié)點(diǎn)位移。對于圖3-3中的單元,未知位移是。(2)利用虛位移原理計(jì)算每個(gè)單元對應(yīng)于節(jié)點(diǎn)自由度的剛度矩陣。(3)將各單元?jiǎng)偠染仃嚡B加得到結(jié)構(gòu)的剛度矩陣,利用邊界條件解平衡方程組求出節(jié)點(diǎn)位移,然后算出單元的應(yīng)力。圖3-3局部坐標(biāo)系統(tǒng)中典型的二維四節(jié)點(diǎn)有限元283.1利用虛位移原理建立有限元法的公式(一)平面應(yīng)力分析的位移和應(yīng)變-位移的變換矩陣為了便于說明,再考慮一個(gè)平面內(nèi)荷載作用下懸臂板分析的
5、例子(圖3-2)。該結(jié)構(gòu)是處于平面應(yīng)力的狀態(tài),因此可以將平桓理想化為二維平面應(yīng)力有限元的分割體,如圖3-2所示。所需要的基本矩陣是對于分割體的每個(gè)單元的位移變換矩陣和應(yīng)變-位移變換矩陣。為了推導(dǎo)這些矩陣,我們著重研究如圖3-3所示的典型單元,并假設(shè)局部單元位移和是以局部坐標(biāo)變量和的多項(xiàng)式的形式給出:(3.6)(3.7)未知系數(shù)也稱為廣義坐標(biāo),它們可以用未知的單元節(jié)點(diǎn)位移和來表示。定義(3.8)我們可以把式(3.6)和(3.7)寫成矩陣形式(3.9)其中(3.10)(3.11)(3.12)對于單元的各個(gè)節(jié)點(diǎn),方程(3.9)都一定
6、是成立的。因此,對于所有四個(gè)節(jié)點(diǎn),利用式(3.9),我們有(3.13)其中(3.14)28因而廣義坐標(biāo)是(3.15)其中(3.16)將式(3.9)代入,可以得到(3.17)其中(3.18)我們用虛功原理來得到單元?jiǎng)偠染仃?。若是平面?yīng)力狀態(tài),單元應(yīng)變?yōu)椋?.19)其中(3.20)利用式(3.17),我們得(3.21)式中(3.22)(3.23)單元應(yīng)力是(3.24)假定是各向同性的線彈性材料,對于平面應(yīng)力狀態(tài),有(3.25)其中(3.26)28而和是材料的彈性常數(shù),為楊氏模量,為泊松比。要進(jìn)行實(shí)際的有限元分析,就需要求出式(3.
7、18)和式(3.22)中分別給出的分割體中每個(gè)單元的位移和應(yīng)變-位移的變換矩陣,而算出每個(gè)單元的矩陣A,才能求出這些矩陣。至今,我們所考慮的是通過單元局部節(jié)點(diǎn)位移來決定的每個(gè)有限元的位移。然而,在推導(dǎo)整個(gè)單元分割體的平衡方程的時(shí)候,通過整個(gè)單元分割體節(jié)點(diǎn)位移來表示單元的位移是方便的,即對單元m可寫出(3.27)而對于單元應(yīng)變和應(yīng)力類似地可寫成(3.28)(3.29)式(3.27)至式(3.29)中的量與向量有關(guān),而存儲整個(gè)有限元分割體的總體坐標(biāo)系下的全部節(jié)點(diǎn)位移。作為一個(gè)例子,考慮,即確定圖3.2中懸臂板理想化后的單元2上位移
8、矩陣。利用圖3.2給出的整個(gè)單元分割體和圖3.3給出的單元的節(jié)點(diǎn)位移的定義,我們有(3.30)式中是式(3.17)中考慮單元2時(shí)對應(yīng)的單元。3.1建立有限元步驟歸納有限元法與結(jié)構(gòu)力學(xué)中的位移法相似。首先將連續(xù)體轉(zhuǎn)化為離散化結(jié)構(gòu),即將連續(xù)體代之以僅在節(jié)點(diǎn)互相連結(jié)的許多單元組成的